白光激光器

激光的時(shí)間相干性對(duì)應(yīng)于其有限的光譜寬度，這在根本上是由于所有材料的有限增益帶寬引起的。即使是*寬的增益曲線寬度，也只有其中心頻率的10%～20%。

然而，許多應(yīng)用要求更寬的光譜寬度，并且沒(méi)有亮度或功率損耗。產(chǎn)生這種超寬光譜的一種方法就是利用在高光功率下材料的非線性響應(yīng)。基于這種技術(shù)的白光激光光源幾乎在激光發(fā)明的時(shí)候就出現(xiàn)了。[1]大多數(shù)早期的結(jié)構(gòu)都需要大型、笨重的泵浦激光系統(tǒng)；許多實(shí)驗(yàn)采用塊狀材料作為非線性介質(zhì)。但是產(chǎn)生寬帶光的非線性過(guò)程，同時(shí)也會(huì)因?yàn)楣鈱W(xué)細(xì)絲和擊穿使輸出光束質(zhì)量下降。

光子晶體和微結(jié)構(gòu)光纖的快速發(fā)展為業(yè)界帶來(lái)了突破，其中光是在由微小空氣孔包圍的石英纖芯中傳導(dǎo)的。使用摻鈦藍(lán)寶石激光作為泵浦源，在這些光纖中產(chǎn)生了可見(jiàn)光波段的高光束質(zhì)量的寬帶超連續(xù)光。[2]這使該技術(shù)進(jìn)入了一個(gè)快速發(fā)展期，研究人員一邊試圖理解這些過(guò)程的本質(zhì)特性，一邊優(yōu)化系統(tǒng)（泵浦激光與非線性光纖的耦合），以產(chǎn)生寬帶、平坦、低噪聲的光譜，并使用廉價(jià)的泵浦元件。一些潛在的應(yīng)用引起了研究人員的興趣，這可能得益于在多個(gè)方面與先前有本質(zhì)區(qū)別的新型光源。

光纖超連續(xù)光譜現(xiàn)象

如何讓一個(gè)窄帶的激光束在簡(jiǎn)單地通過(guò)一段由石英制作的光纖之后，變換成覆蓋從可見(jiàn)光到近紅外光的像彩虹一樣多彩絢爛的色彩？

這種過(guò)程的細(xì)節(jié)很復(fù)雜，而且隨著波長(zhǎng)、脈沖寬度和所用光纖的變化而變化。然而，所有這些通常都源于克爾和拉曼非線性效應(yīng)，以及群速度色散（GVD）。如果GVD是正常色散，那么克爾和色散項(xiàng)同時(shí)使脈沖發(fā)生色散，因此在經(jīng)過(guò)很短的一段光纖后，脈沖峰值功率就會(huì)下降，光纖的非線性響應(yīng)就會(huì)顯著降低，因此，在這種情況將消弱光譜展寬。

然而，如果群速度色散是反常色散（也就是群折射率隨著波長(zhǎng)的增加而增加），那么GVD效應(yīng)和克爾非線性效應(yīng)就會(huì)相互抵消，脈沖就會(huì)以光孤子的形式在光纖中傳輸很長(zhǎng)距離，而且不會(huì)發(fā)生色散。以高峰值功率傳輸很長(zhǎng)一段距離，就引發(fā)一系列光學(xué)效應(yīng)，這將導(dǎo)致光譜進(jìn)一步展寬，并*終產(chǎn)生有效的超連續(xù)譜。這在一定程度上得益于光子晶體光纖的高效性：通過(guò)控制可以在很寬的波長(zhǎng)范圍內(nèi)達(dá)到零GVD，在常用的泵浦激光波長(zhǎng)實(shí)現(xiàn)反常色散（如1064nm和800nm），而這在傳統(tǒng)光纖技術(shù)中是很難實(shí)現(xiàn)的。